多くの場合、粒子の動きは硬い境界によってブロックされ、境界での粒子の蓄積は堆積物と呼ばれます。 境界における粒子の濃度は、粒子の拡散によって反対である。
重力下での単一粒子の沈降は、単純な厳密解を持つMason–Weaver方程式によって記述されます。 この場合の沈降係数sはm b/f{\displaystyle m_{b}/f}であり、ここでm b{\displaystyle m_{b}}は浮力の質量である。
遠心力の下での単一粒子の沈降は、同様に厳密解を有するLamm方程式によって記述される。 沈降係数sもm b/f{\displaystyle m_{b}/f}に等しく、ここでm b{\displaystyle m_{b}}は浮力の質量である。 しかし，ｌａｍｍ方程式は，遠心力が回転原点からの半径に依存するのに対し，Ｍａｓｏｎ–Ｗｅａｖｅｒ方程式では重力が一定であるため，Ｍａｓｏｎ–Ｗｅａｖｅｒ方程式とは異なる。 Lamm方程式はセクタ形のセルに関係するため、余分な項もありますが、Mason-Weaver方程式は1次元です。
沈降の分類：
- タイプ1沈降は、一定の沈降速度で離散的に沈降する粒子によって、または点源まで流線するために鉄に富む鉱物の堆積によっ それらは個々の粒子として沈降し、沈降中に凝集したり、互いに付着したりしません。 例: 砂および屑材料
- タイプ2の沈降は沈降の間に凝結する粒子によって特徴付けられ、このためにサイズは絶えず変わり、従って解決の速度は変 例：ミョウバンまたは鉄凝固
- タイプ3沈降は、ゾーン沈降とも呼ばれます。 このプロセスでは、粒子は高濃度（1000mg/Lを超える）であり、粒子は塊として沈降する傾向があり、明確な明確なゾーンおよびスラッジゾーンが存在する。 地帯の解決は石灰柔らかくなること、沈降、活動的な沈積物の沈降および沈積物の増粘剤に起こります。